ระบบ EDS - สเปกโทรสโกปีรังสีเอกซ์ที่กระจายพลังงาน - อยู่บนกล้องจุลทรรศน์อิเล็กตรอนแบบส่องกราดหรือแบบส่องผ่านและทำสิ่งหนึ่งได้ดีมาก: มันเรียงลำดับโฟตอนรังสีเอกซ์ตามพลังงาน ลำแสงตกกระทบกระแทกอิเล็กตรอนชั้นในออกจากอะตอมตัวอย่าง อิเล็กตรอนชั้นนอกตกลงไปในตำแหน่งที่ว่าง และความแตกต่างของพลังงานจะทำให้อะตอมกลายเป็นรังสีเอกซ์ที่มีลักษณะเฉพาะ เครื่องตรวจจับดริฟท์ซิลิคอน (SDD) จะตรวจวัดโฟตอนแต่ละตัวและกักเก็บโฟตอนด้วยพลังงาน ดังนั้นสเปกตรัมที่ได้จึงนำพลังงานข้ามแกนนอนและนับแกนแนวตั้ง
การอ่านสเปกตรัมจะใช้เวลาสองขั้นตอน ตำแหน่งสูงสุดบอกว่ามีองค์ประกอบใดบ้าง การเปลี่ยนจุดสูงสุดให้เป็นความเข้มข้นนั้นยากกว่า: ความเข้มสุทธิที่เหลือหลังจากลบพื้นหลังที่ต่อเนื่องออกไปจะต้องวัดโดยเทียบกับมาตรฐานและแก้ไขสำหรับเอฟเฟกต์เมทริกซ์สามแบบ ได้แก่ เลขอะตอม การดูดกลืนแสง และการเรืองแสง พลังงานเส้นนั้นตกอยู่กับเลขอะตอมภายในเปลือกที่กำหนด ซึ่งเป็นเหตุผลว่าทำไมเส้น K ขององค์ประกอบที่เบาที่สุดจึงอยู่ที่ด้านล่างสุดของสเปกตรัม
ในงานด้านวัสดุ “ธาตุเบา” หมายถึงโบรอนผ่านฟลูออรีน - เลขอะตอม 5 ถึง 9 มีเพียงเส้น K เท่านั้นที่มีอยู่ และทั้งหมดมีค่าต่ำกว่า 1 keV: B Kα ที่ประมาณ 183.5 eV จากนั้น C, N และ O Kα ที่ประมาณ 0.28, 0.39 และ 0.53 keV
ภูมิภาคนั้นหนาแน่น เส้น L ของโลหะทรานซิชันและเส้น M ขององค์ประกอบที่หนักกว่าจะตกลงบนหน้าต่างเดียวกัน และพื้นหลังต่อเนื่องซึ่งมีรูปร่างโดยขอบการดูดกลืนแสงและจากการตอบสนองของเครื่องตรวจจับเอง นั้นมีความซับซ้อนมากที่สุดที่ต่ำกว่า 2 keV
การตกตะกอน Cr₂N ในเหล็กกล้าไร้สนิมที่มีไนโตรเจนสูงแสดงให้เห็นว่าในทางปฏิบัติมีค่าใช้จ่ายเท่าใด STEM-EDS ไม่มีปัญหาในการแสดงให้เห็นว่า Cr มีความอุดมสมบูรณ์อยู่ในตะกอน ในทางตรงกันข้าม แผนที่ไนโตรเจนมีอัตราส่วนสัญญาณต่อเสียงรบกวนประมาณ 1.03 และไม่สามารถเลือกโซนที่ไนโตรเจนหมดซึ่งขนาบข้างตะกอนจากข้อมูลดิบได้
รูปที่ 1 ภาพ HAADF-STEM ของตะกอน Cr₂N ในสเตนเลสไนโตรเจนสูงที่อุณหภูมิ 900 °C เป็นเวลา 10³ วินาที พร้อมด้วยแผนที่องค์ประกอบ EDS ของ Cr, Fe, Mn, N และ Mo DOI: 10.1038/s41598-020-70674-y
ส่วนหนึ่งของคำอธิบายก็คือ อะตอมของแสงมีความตระหนี่จากรังสีเอกซ์ที่มีลักษณะเฉพาะ และยิ่งอะตอมเบาลง ก็จะยิ่งตระหนี่มากขึ้น ไฮโดรเจนและฮีเลียมไม่ก่อให้เกิดประโยชน์ใดๆ เลย
ลิเธียมเป็นกรณีที่รุนแรง ด้วยอิเล็กตรอนเพียง 1 วินาทีและ 2 วินาที การเปลี่ยนผ่าน 2 วินาที → 1 วินาทีจึงผิดกฎการเลือกไดโพล เมื่อลิเธียมเกิดพันธะไอออนิกหรือโควาเลนต์ อิเล็กตรอนชั้นนอกจะถูกดึงออกไป และความว่างของเปลือก K ก็ไม่เหลืออะไรเลยที่จะตกลงไปในนั้น เฉพาะลิเธียมโลหะหรือสถานะพันธะที่มีอักขระ p บางตัวเท่านั้นที่ให้เส้น Li Kα จางๆ ที่ประมาณ 52 eV
เครื่องตรวจจับที่สร้างขึ้นสำหรับรังสีเอกซ์พลังงานต่ำยังสามารถค้นหาได้ ระบบไร้หน้าต่างที่ทำงานที่ 3.5 keV จะเลือกจุดสูงสุดของ Li ในโลหะและในสารประกอบลิเธียมบางชนิด โดยที่นักวิเคราะห์จะตัดเส้นทางที่แชร์พื้นที่นั้นด้วย เช่น Al Lα ที่ 72 eV และ Si Lα ที่ 92 eV
ทุกอย่างเริ่มต้นจากการที่ตำแหน่งว่างผ่อนคลายลง เมื่อพิจารณาจากรูเปลือกชั้นใน อะตอมจะมีสองทางเลือก: ปล่อยรังสีเอกซ์ที่มีลักษณะเฉพาะ หรือส่งพลังงานให้กับอิเล็กตรอนตัวนอกอีกตัวหนึ่งแล้วดีดมันเป็นอิเล็กตรอนสว่าน ความน่าจะเป็นที่จะใช้เส้นทางรังสีเอกซ์คืออัตราผลตอบแทนของฟลูออเรสเซนซ์ ωK และจะลดลงเมื่อเลขอะตอมลดลง ซึ่งเป็นเหตุผลว่าทำไมช่องสว่านจึงมีอิทธิพลเหนือองค์ประกอบแสง
การรวบรวมข้อมูล K-shell ของ Krause ให้ ωK ประมาณ 0.0028 สำหรับ C, 0.0083 สำหรับ O, 0.050 สำหรับ Si และ 0.340 สำหรับ Fe สร้างตำแหน่งว่างของ K-shell 1,000 ตำแหน่งในคาร์บอน และโฟตอนรังสีเอกซ์ประมาณ 3 โฟตอนออกมา ทำเช่นเดียวกันกับเหล็ก และประมาณ 340 ทำ
อัตราผลตอบแทนต่ำหมายถึงการนับเพียงเล็กน้อยสำหรับกระแสลำแสงและเวลาที่ได้รับ และการนับน้อยหมายถึงการกระจายทางสถิติขนาดใหญ่ กระแสที่มากขึ้นหรืออยู่นานกว่านั้นจะซื้อการนับ แต่จะซื้อปริมาณด้วย: ชั้นการปนเปื้อนของคาร์บอนจะหนาขึ้นและความเสียหายของลำแสงจะสะสม
จากนั้นโฟตอนก็ต้องหลบหนีไป รังสีเอกซ์พลังงานต่ำจะถูกดูดซับได้แรงกว่ารังสีเอกซ์พลังงานสูง ดังนั้น ยิ่งอิเล็กตรอนทะลุผ่านได้ลึกเท่าไร เส้นทางสู่พื้นผิวก็จะยิ่งยาวขึ้นและการแก้ไขการดูดกลืนแสงก็จะมากขึ้นเท่านั้น และความแน่นอนที่ตามมาด้วย ภายใต้สภาวะทั่วไปที่ 10 keV ขึ้นไป NIST พบว่าจุดสูงสุดที่ต่ำกว่า 1.5 keV นั้นถูกวัดปริมาณด้วยอคติมากกว่าจุดสูงสุดของพลังงานสูง และค่าอคตินั้นเพิ่มขึ้นเมื่อแรงดันไฟฟ้าเพิ่มขึ้น
หน้าต่างทางเข้าเป็นสิ่งกีดขวางสุดท้าย ระบบหน้าต่างแบบธรรมดาทำงานเหนือ C Kα เป็นหลัก โฟตอนจะถูกปิดกั้นโดยสิ้นเชิงหรือมีอัตราส่วนสัญญาณต่อเสียงรบกวนต่ำ และโดยทั่วไปเครื่องตรวจจับแบบหน้าต่างต้องใช้กระแสนาโนแอมแปร์และมากกว่า 5 keV เพื่อรวบรวมจำนวนที่เพียงพอ
การดำเนินการแบบไม่มีหน้าต่างจะเปลี่ยนตัวเลขเหล่านั้น SDD มีความไวต่ำกว่า 1 keV มากกว่าเครื่องตรวจจับ Si(Li) แบบเก่าอยู่แล้ว และการถอดหน้าต่างออกจะช่วยลดการดูดซึมฟิล์ม และเพิ่มความคมชัดในการขยายพลังงานต่ำ ดังนั้นรังสีเอกซ์ที่ต่ำกว่า C Kα จึงสามารถรวบรวมได้ที่สองสามร้อยพิโคแอมแปร์และต่ำกว่า 5 keV
ความละเอียดเป็นปัญหาแรก SDD แบบไม่มีหน้าต่างจะสูงถึงประมาณ 47.5 eV ที่ C Kα และ 58.8 eV ที่ F Kα ในขณะที่ช่องว่างระหว่างเส้น K ที่เป็นองค์ประกอบแสงและเส้น L ที่อยู่ใกล้เคียงมักจะมี eV เพียงสิบ eV เท่านั้น หรือมากเกินร้อยเล็กน้อย Ti L อยู่ใกล้กับ 0.45 keV และเส้น Cr L ใกล้ 0.50 และ 0.57 keV ตรงกับ N Kα ที่ 0.39 keV และ O Kα ที่ 0.53 keV
การติดตั้งสามารถแยกส่วนนี้ออกได้ NIST วัด Cr₂N ที่ 10 keV เทียบกับการอ้างอิง Cr และ Si₃N₄ บริสุทธิ์ด้วยกำลังสองน้อยที่สุดเชิงเส้นหลายค่า และได้รับเศษส่วนอะตอมของไนโตรเจนที่ 0.350 เทียบกับอุดมคติ 0.333 — ค่าเบี่ยงเบนสัมพัทธ์ +5.1% ซึ่งเป็นค่าเบี่ยงเบนที่แย่ที่สุดของไนไตรด์ที่ทดสอบ โดยที่ TiN เข้ามาที่ +2.0%
รูปที่ 2 สเปกตรัม SDD-EDS ทั้งหมดของ Cr₂N ที่ 10 keV พื้นที่พลังงานต่ำที่ขยายใหญ่ขึ้น และสเปกตรัมที่เหลือหลังจากการปรับกำลังสองน้อยที่สุดเชิงเส้นหลายตัว ดอย: 10.1007/s10853-014-8685-2
วิธีการนี้มีข้อสันนิษฐานที่ซ่อนอยู่: เส้นที่กำหนดมีรูปร่างเหมือนกันในการอ้างอิงและในไม่ทราบ ธาตุแสงจะพังเป็นประจำ เส้น K ของพวกมันมาจากเวเลนซ์อิเล็กตรอนที่อยู่ในตำแหน่งที่ว่าง 1 วินาที ดังนั้นการเปลี่ยนแปลงใดๆ ในพันธะจะเปลี่ยนรูปสถานะของเวเลนซ์และย้ายทั้งตำแหน่งพีคและโปรไฟล์พีค
สเปกโทรสโกปีการปล่อยรังสีเอกซ์แบบอ่อนจะวัดการเปลี่ยนแปลงโดยตรง โบรอนธาตุอยู่ที่ 183.5 eV; B₄C เคลื่อนที่ไปที่ประมาณ 184 eV และสูญเสียความเข้มในด้านพลังงานต่ำ FeB และ Fe₂B มีไหล่เพิ่มขึ้นใกล้ 187 eV; B₂O₃ ลดลงเหลือ 180.5 eV โดยมีดาวเทียม 2 ดวงอยู่ข้างๆ
รูปที่ 3 สเปกตรัม B-Kα ของ B₂O₃, B, B₄C, Fe₂B และ FeB วัดโดยสเปกโทรสโกปีการปล่อยรังสีเอกซ์แบบอ่อน ดอย: 10.1038/srep25700
eV บางส่วนไม่ขัดต่อความละเอียดของ EDS ดังนั้นสเปกตรัม EDS จึงแสดงก้อนเนื้อกว้างเพียงก้อนเดียวไม่ว่าจะด้วยวิธีใด แต่รูปร่างที่แตกต่างกันยังคงอยู่
และจบลงที่สิ่งตกค้าง เมื่อสถานะทางเคมีของการอ้างอิงและไม่ทราบมีความแตกต่างกัน ความไม่ตรงกันจะคงอยู่ตามขนาดพอดีและบิดเบือนความเข้มสุทธิที่ถูกดึงออกมา NIST ซึ่งตรวจสอบสารตกค้างที่ 5 keV ได้ระบุการเปลี่ยนแปลงพลังงานที่เกิดจากพันธะท่ามกลางปัจจัยที่มีส่วนร่วม
รูปร่างยอดไม่ได้เป็นเพียงการบุกรุกเท่านั้น สัญญาณบางส่วนไม่ได้มาจากกลุ่มใหญ่เลย ลำแสงจะแตกไฮโดรคาร์บอนที่ถูกดูดซับบนพื้นผิวและทิ้งไว้ในสุญญากาศ โดยวางคาร์บอนในตำแหน่งที่มันมอง — ยิ่งมันอยู่นาน ชั้นก็จะหนาขึ้น — และการสัมผัสอากาศจะเพิ่มออกไซด์หรือซัลไฟด์ที่ด้านบน แรงดันไฟฟ้าที่ลดลงและปริมาตรการกระตุ้นจะลดลงไปยังพื้นผิว ดังนั้นส่วนแบ่งของสัญญาณบนพื้นผิวจึงเพิ่มขึ้น
NIST เห็นสิ่งนี้ชัดเจนใน AlN เมื่อวัดที่ 15, 10 และ 5 keV และปรับให้เป็นมาตรฐานบน N Kα แล้ว สัญญาณ C และ O จะเพิ่มขึ้นอย่างต่อเนื่องเมื่อแรงดันไฟฟ้าลดลง และผลที่ตามมาคือตัวอย่างก็ลดลงจากสถิติความแม่นยำ
รูปที่ 4 สเปกตรัม EDS ของ AlN ที่ 15, 10 และ 5 keV ซึ่งแต่ละค่าถูกทำให้เป็นมาตรฐานด้วยความเข้มสูงสุดของ NK ดอย: 10.1007/s10853-024-10285-4
โดยปกติลูกถ้วยจะถูกเคลือบด้วยคาร์บอน 8-10 นาโนเมตรเพื่อหยุดการชาร์จ และฟิล์มนั้นจะปล่อย C และดูดซับโฟตอนที่พลังงานต่ำ สูงกว่า 10 keV ผลกระทบต่อความแม่นยำไม่มีนัยสำคัญ ต่ำกว่า 5 keV ความหนาของการเคลือบที่ไม่ตรงกันระหว่างตัวอย่างและมาตรฐานกลายเป็นข้อผิดพลาดที่แท้จริง ผลรวมดิบ NIST ที่ได้รับที่ 5 keV แพร่กระจายจาก 0.8 เป็น 1.2 ซึ่งผู้เขียนได้เน้นไปที่ความแตกต่างของการเคลือบเป็นหลัก
ลิเธียมโดยความแตกต่างสืบทอดทุกข้อผิดพลาดเหล่านี้ การศึกษาแคโทดครั้งหนึ่งกำหนดเศษส่วนมวลใดก็ตามที่หายไปจากผลรวมที่ไม่เป็นมาตรฐานไปยังลิเธียม: ตัวอย่างที่ไม่เคลือบผิวให้ 6.0–6.4 % โดยน้ำหนัก ซึ่งใกล้เคียงกับ 6.4 % โดยน้ำหนักที่คาดไว้สำหรับสถานะที่เป็นลิเธียมทั้งหมดหลังจากรอบการก่อตัวครั้งแรก ในขณะที่ตัวอย่างที่เคลือบด้วยทองคำและคาร์บอนให้ 10.6 และ 10.4 % โดยน้ำหนัก
การเคลือบผิว ชั้นผิว และการดูดซึมในตัวเองทุกระดับด้วยแรงดันไฟฟ้า ช่วงของอิเล็กตรอนอยู่ที่ประมาณ E₀1.66 ดังนั้นเมื่อลดลงเหลือ 5 keV จะสร้างรังสีเอกซ์ใกล้กับพื้นผิวมากขึ้นและทำให้เส้นทางทางออกสั้นลง โฟตอนยังคงมีพลังงานต่ำ แต่การแก้ไขการดูดกลืนแสงได้ลดลงอย่างเห็นได้ชัดแล้ว
ผลตอบแทนสามารถวัดได้ ที่ 5 keV NIST วัดปริมาณการวัดมาตรฐาน 263 รายการใน 39 องค์ประกอบในวัสดุ 113 ชนิด: มากกว่า 98% ของผลลัพธ์อยู่ภายใน ±5% ส่วนเบี่ยงเบนสัมพัทธ์ และ 82% ภายใน ±2% และผลลัพธ์จากพีค 0–1.5 keV กระจายได้มากเท่ากับผลลัพธ์จากพีค 1.5–5 keV
รูปที่ 5 การกระจายตัวของการเบี่ยงเบนสัมพัทธ์ในความเข้มข้นของอะตอมจากการวัดปริมาณตามมาตรฐานที่ 5 keV: ผลลัพธ์ทั้งหมด จุดสูงสุด 0–1.5 keV และจุดสูงสุด 1.5–5 keV ดอย: 10.1007/s10853-024-10285-4
มีข้อจำกัดว่าสามารถผลักดันไปได้ไกลแค่ไหน 5 keV เป็นแรงดันไฟฟ้าต่ำสุดที่ทุกองค์ประกอบยกเว้น H และ He ยังมีสายที่ใช้งานได้ ลึกลงไปอีก จะต้องอ่านองค์ประกอบต่างๆ เช่น Ti และ Ba จากเส้น L หรือ M พลังงานต่ำ ซึ่งแบ่งพื้นที่ร่วมกับเส้น K ของธาตุแสง
แรงดันไฟฟ้าต่ำยังหมายถึงความไวของพื้นผิวด้วย และนั่นคือคุณสมบัติแบบสองด้าน สถิติ 5 keV ไม่รวมตัวอย่างที่มีชั้นพื้นผิวที่หนามาก ด้วยเหตุผลที่ดี: เมื่อชั้นออกไซด์หรือซัลไฟด์ครอบครองเศษส่วนร้ายแรงของช่วงอิเล็กตรอน ปริมาตรการกระตุ้นจะกักเก็บวัสดุสองชนิดในคราวเดียว และสมมติฐานที่มีองค์ประกอบสม่ำเสมอเบื้องหลังการหาปริมาณอัตราส่วน k จะไม่คงอยู่อีกต่อไป
การทดสอบภาคปฏิบัติเป็นอนุกรมแรงดันไฟฟ้า ก้าวจาก 10 keV ขึ้นไปลงไปถึง 5 keV และดูจุดสูงสุดของ C และ O เทียบกับส่วนที่เหลือของสเปกตรัม ชั้นผิวที่มีความหนาเทียบเท่ากับช่วงอิเล็กตรอนจะทำให้รู้จักตัวเอง
แรงดันไฟฟ้าเป็นตัวแปรหนึ่ง มาตรฐานเป็นอีกแบบหนึ่ง เพราะมันกำหนดมาตราส่วนที่ความเข้มข้นสุทธิกลายเป็นความเข้มข้น สารทดแทนปริมาณที่ปราศจากมาตรฐานที่คำนวณหรือความเข้มของฐานข้อมูลสำหรับสิ่งที่วัดได้ และการคำนวณเหล่านั้นขึ้นอยู่กับพารามิเตอร์ของอะตอม เช่น อัตราผลตอบแทนของฟลูออเรสเซนซ์ ค่าสัมประสิทธิ์การดูดกลืนมวล ซึ่งทราบกันดีว่ามีความแม่นยำเพียงเล็กน้อยเท่านั้น แพ็คเกจปลอดมาตรฐานเชิงพาณิชย์ปี 2013 หนึ่งชุดที่ประเมินโดย NIST จำเป็นต้องมีกรอบเวลาประมาณ ±30% เพื่อบันทึกผลลัพธ์ได้ 95%
มาตรฐานที่วัดได้จะดีกว่ามาก ด้วยองค์ประกอบบริสุทธิ์หรือสารประกอบปริมาณสัมพันธ์ และอัตราส่วน k ที่ 10 keV เวลาตายประมาณ 10% และจำนวนนับประมาณ 107 ต่อสเปกตรัม C, N, O และ F จะออกมาภายในประมาณ ±5% — เพียงพอที่จะบอก Cr₃C₂ จาก Cr₇C₃ จาก Cr₂₃C₆ หรือSiO₂จาก SiO หรือCuOจากCu₂O. ในระบบออกซิไดซ์อย่างทั่วถึง เช่น เซรามิก แก้ว และแร่ธาตุ ออกซิเจนมักจะคำนวณจากเวเลนซ์ของแคตไอออนแทน
การคำนวณนั้นจำเป็นต้องทราบเวเลนซ์ และไม่มีข้อมูลเชิงพื้นที่ ในกรณีที่ต้องมีการแมปการกระจายตัวขององค์ประกอบแสงในระดับนาโนเมตร สัญญาณที่ไม่เกี่ยวข้องกับการแผ่รังสีเอกซ์จะเป็นทางเลือกที่ดีกว่า EELS บันทึกพลังงานที่สูญเสียไปจากอิเล็กตรอนที่ส่งผ่านขณะที่พวกมันกระตุ้นเปลือกชั้นใน ไม่ได้ป้อนผลผลิตฟลูออเรสเซนซ์ และขีดจำกัดการตรวจจับอยู่ที่ 0.005–0.1 ที่%
เมื่อนำไปใช้กับการตกตะกอน Cr₂N เดียวกัน EELS จะส่งคืนทั้งโซน Cr- และ N-depleted ซึ่งมีความกว้างเท่ากันที่ประมาณ 70–100 นาโนเมตร ซึ่งสอดคล้องกับแผนที่ STEM-EDS ที่ถูก denoise
รูปที่ 6 แผนที่องค์ประกอบ Cr และ N EELS ของตะกอน Cr₂N และโปรไฟล์ความเข้มทั่วตะกอน ดอย: 10.1038/s41598-020-70674-y
ค่าใช้จ่ายที่เกิดขึ้นจริง: ฟอยล์จะต้องบาง พื้นหลังที่มีการกระเจิงหลายอันจะต้องถูกกำจัดออก โดยมีความเสี่ยงที่จะบิดเบือนสเปกตรัม และการวัดจะช้ากว่าและมีราคาแพงกว่า EDS
EELS ก็ไม่ส่งสถานะทางเคมีเช่นกัน การเก็งกำไรโบรอนต้องการความละเอียดพลังงานที่ทั้ง EDS และ WDS ไม่สามารถเข้าถึงได้ ซึ่งเป็นจุดที่สเปกโตรมิเตอร์การแผ่รังสีเอกซ์แบบอ่อนบนไมโครโพรบอิเล็กตรอนเข้ามาเกี่ยวข้อง: ตะแกรงที่แก้ไขความคลาดเคลื่อนด้วยการตรวจจับ CCD แบบขนานจะบันทึกสเปกตรัม และโปรไฟล์ B Kα จะแยกอนุภาค B₄C ที่ตกค้างออกจากบริเวณเหล็กโบไรด์ในแท่งควบคุมหลังการทดสอบออกซิเดชัน
วันเสาร์นาโนเชี่ยวชาญในการพัฒนา การผลิต และการประยุกต์ใช้วัสดุนาโน ผลงานของบริษัทครอบคลุมวัสดุนาโนคาร์บอน (กราฟีน ท่อนาโนคาร์บอน นาโนเซลลูโลส) ผงโลหะ ผงโลหะผสม ผงคาร์ไบด์ ผงออกไซด์ และวัสดุสองมิติที่เกิดขึ้นใหม่ เช่น MXenes ซึ่งให้บริการการดัดแปลงพลาสติก การเคลือบ พลังงาน อิเล็กทรอนิกส์ การวิจัยทางชีวการแพทย์ และการประยุกต์ใช้พลังงานใหม่ หากคุณมีข้อสงสัยใดๆ โปรดติดต่อเราที่ sales03@satnano.com
